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Cours 8: Etude d’une maquette en soufflerie |  |
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2.1 Ce qui a été vu
Les observations
Le centre de poussée aérodynamique est parfaitement défini en 2D. C’est le point d’application des efforts et sa distance, notée $a$ par rapport au point de mesure $O$, est défini par:
\[ \boxed {ac_ z(\alpha )+Lc_{m0}(\alpha )=0} \] Le lissage des courbes par des polynômes est nécessaire car la constructure de la forme normale nécessite le calcul des dérivées à l’ordre 3 des coefficients aérodynamiques (en fait $c_{m0}$).
Premières constatations |
Les mesures de l’écran précédent montrent que, pour des angles d’incidence de l’ordre de $28^{0}$, les amplitudes de variations de l’angle d’attaque augmentent de façon significative au cours du temps. Par ailleurs, si le mouvement de pilonnement (axes du vent) semble être une harmonique pure, on voit clairement que le moment de tangage est lui la composition de plusieurs harmoniques. Cela prouve que le mouvement post-instabilité ne peut pas être représenté par un modèle linéaire. |
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Cours 8: Etude d’une maquette en soufflerie | |
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